高等数学:反常积分、无穷限、无界函数反常积分的审敛法、Γ函数
一、反常积分的概念
无穷区间上的反常积分
设函数f(x)在区间[a,+∞)上连续,定义∫+∞af(x)dx=lim。
如果极限\lim\limits_{b\to+\infty}\int_{a}^{b}f(x)dx存在,则称反常积分\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛;否则,称它发散。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}dx
先计算\int_{1}^{b}\frac{1}{x^{2}}dx=-\frac{1}{x}\big|_{1}^{b}=1 - \frac{1}{b},然后求极限\lim\limits_{b\to+\infty}(1 - \frac{1}{b}) = 1,所以该反常积分收敛。
类似地,
对于区间(-\infty,b]上的函数f(x),定义\int_{-\infty}^{b}f(x)dx=\lim\limits_{a\to-\infty}\int_{a}^{b}f(x)dx;
对于区间(-\infty,+\infty)上的函数f(x),定义\int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx=\int_{-\infty}^{c}f(x)dx+\int_{c}^{+\infty}f(x)dx
(其中c为任意实数),当且仅当\int_{-\infty}^{c}f(x)dx和\int_{c}^{+\infty}f(x)dx都收敛时,\int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx才收敛。
无界函数的反常积分(瑕积分)
设函数f(x)在区间(a,b]上连续,且\lim\limits_{x\to a^{+}}f(x)=\infty,则称a为瑕点。
定义\int_{a}^{b}f(x)dx=\lim\limits_{t\to a^{+}}\int_{t}^{b}f(x)dx。
如果极限\lim\limits_{t\to a^{+}}\int_{t}^{b}f(x)dx存在,则称瑕积分\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;否则,称它发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx
因为x = 0是瑕点,计算\lim\limits_{t\to0^{+}}\int_{t}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx=\lim\limits_{t\to0^{+}}2\sqrt{x}\big|_{t}^{1}=\lim\limits_{t\to0^{+}}(2 - 2\sqrt{t}) = 2,所以该瑕积分收敛。
若f(x)在[a,b)上连续,且\lim\limits_{x\to b^{-}}f(x)=\infty,则b为瑕点,\int_{a}^{b}f(x)dx=\lim\limits_{t\to b^{-}}\int_{a}^{t}f(x)dx;
若f(x)在[a,c)\cup(c,b]上连续,且\lim\limits_{x\to c}f(x)=\infty,则c为瑕点,\int_{a}^{b}f(x)dx=\int_{a}^{c}f(x)dx+\int_{c}^{b}f(x)dx,当且仅当\int_{a}^{c}f(x)dx和\int_{c}^{b}f(x)dx都收敛时,\int_{a}^{b}f(x)dx才收敛。
二、反常积分的计算方法
利用牛顿 - 莱布尼茨公式的推广形式:
对于无穷区间上的反常积分,如\int_{a}^{+\infty}f(x)dx,先求f(x)的原函数F(x),然后计算\lim\limits_{b\to+\infty}[F(b)-F(a)]。
对于瑕积分,如\int_{a}^{b}f(x)dx(a为瑕点),先求f(x)的原函数F(x),然后计算\lim\limits_{t\to a^{+}}[F(b)-F(t)]。
例如,计算\int_{0}^{+\infty}e^{-x}dx,原函数为-e^{-x},则\lim\limits_{b\to+\infty}(-e^{-b}+e^{0}) = 1。
换元法:在反常积分中也可以使用换元法。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x\sqrt{x^{2}-1}}dx
令x=\sec t,dx=\sec t\tan tdt,当x = 1时,t = 0;当x\to+\infty时,t\to\frac{\pi}{2}。则原式变为
\int_{0}^{\frac{\pi}{2}}\frac{\sec t\tan t}{\sec t\tan t}dt=\int_{0}^{\frac{\pi}{2}}1dt=\frac{\pi}{2}。
分部积分法:对于某些反常积分,分部积分法也适用。
例如,计算\int_{0}^{+\infty}x e^{-x}dx
设u = x,v^\prime=e^{-x},则u^\prime = 1,v=-e^{-x}。根据分部积分公式
\int_{0}^{+\infty}u(x)v^\prime(x)dx=[u(x)v(x)]_{0}^{+\infty}-\int_{0}^{+\infty}u^\prime(x)v(x)dx,其中
[u(x)v(x)]_{0}^{+\infty}=\lim\limits_{b\to+\infty}[u(b)v(b)-u(0)v(0)],经过计算可得该反常积分收敛且值为1。
三、反常积分的判别法
无穷区间上反常积分的判别法
比较判别法:
设函数f(x)、g(x)在区间[a,+\infty)上连续,且0\leq f(x)\leq g(x)。
若\int_{a}^{+\infty}g(x)dx收敛,则\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛;
若\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散,则\int_{a}^{+\infty}g(x)dx发散。
例如,要判断\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}dx的敛散性
因为\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}\leq\frac{1}{x^{\frac{3}{2}}},
而\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{\frac{3}{2}}}dx收敛,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}dx收敛。
极限判别法:
设函数f(x)在区间[a,+\infty)上连续且非负,
若\lim\limits_{x\to+\infty}x^{p}f(x)=l(0\leq l<+\infty),当p > 1时,\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛;
若\lim\limits_{x\to+\infty}x^{p}f(x)=l(0 < l\leq+\infty),当p\leq1时,\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x\ln x}dx,令f(x)=\frac{1}{x\ln x},\lim\limits_{x\to+\infty}x\cdot\frac{1}{x\ln x}=\lim\limits_{x\to+\infty}\frac{1}{\ln x}=+\infty,因为p = 1,所以该反常积分发散。
无界函数反常积分(瑕积分)的判别法
比较判别法:
设函数f(x)、g(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点,且0\leq f(x)\leq g(x)。
若\int_{a}^{b}g(x)dx收敛,则\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;
若\int_{a}^{b}f(x)dx发散,则\int_{a}^{b}g(x)dx发散。
例如,判断\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx的敛散性
因为\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}\leq\frac{1}{\sqrt{x}},而\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx收敛,所以\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx收敛。
极限判别法:
设函数f(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点且f(x)\geq0
若\lim\limits_{x\to a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=l(0\leq l<+\infty),当p < 1时,\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;
若\lim\limits_{x\to a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=l(0 < l\leq+\infty),当p\geq1时,\int_{a}^{b}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{x^{0.9}}dx
令p = 0.9,\lim\limits_{x\to0^{+}}x^{0.9}\cdot\frac{1}{x^{0.9}} = 1,因为p = 0.9 < 1,所以该瑕积分收敛。
一、概念理解
定义:设函数f(x)在区间[a,+\infty)上连续,我们把\int_{a}^{+\infty}f(x)dx定义为\lim\limits_{b\to+\infty}\int_{a}^{b}f(x)dx。如果这个极限存在,就说反常积分\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛;如果极限不存在,就说反常积分\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}dx,先求\int_{1}^{b}\frac{1}{x^{2}}dx,根据定积分计算法则,\int_{1}^{b}\frac{1}{x^{2}}dx = -\frac{1}{x}\big|_{1}^{b}=1-\frac{1}{b},然后求极限\lim\limits_{b\to+\infty}(1 - \frac{1}{b}) = 1,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}dx收敛。
几何意义:可以看作是函数y = f(x)在无穷区间[a,+\infty)与x轴所围成的“无限延伸的面积”。如果这个面积是有限值,反常积分收敛;如果面积是无穷大,反常积分发散。
例如,y=\frac{1}{x}(x\geq1)与x轴围成的面积随着x趋于无穷而无限增大,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x}dx发散。
二、计算方法
牛顿 - 莱布尼茨公式的推广:先求出被积函数f(x)的一个原函数F(x),然后计算\lim\limits_{b\to+\infty}[F(b)-F(a)]。
例如,计算\int_{0}^{+\infty}e^{-x}dx,原函数是-e^{-x},则\lim\limits_{b\to+\infty}(-e^{-b}+1)=1。
换元法:通过换元将复杂的积分转化为容易计算的形式。
例如,计算\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x}(x + 1)}dx,令t=\sqrt{x},则x = t^{2},dx = 2tdt,当x = 1时,t = 1;当x\to+\infty时,t\to+\infty。原积分变为\int_{1}^{+\infty}\frac{2}{t^{2}+1}dt,而\int\frac{1}{t^{2}+1}dt=\arctan t + C,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{2}{t^{2}+1}dt=2\lim\limits_{b\to+\infty}(\arctan b-\arctan1)=2(\frac{\pi}{2}-\frac{\pi}{4})=\frac{\pi}{2}。
分部积分法:设u和v^\prime是被积函数的两个部分,利用分部积分公式\int_{a}^{+\infty}u(x)v^\prime(x)dx=[u(x)v(x)]_{a}^{+\infty}-\int_{a}^{+\infty}u^\prime(x)v(x)dx,其中[u(x)v(x)]_{a}^{+\infty}=\lim\limits_{b\to+\infty}[u(b)v(b)-u(a)v(a)]。
例如,计算\int_{0}^{+\infty}x e^{-x}dx,设u = x,v^\prime=e^{-x},则u^\prime = 1,v=-e^{-x}。根据分部积分公式可得\int_{0}^{+\infty}x e^{-x}dx=[-x e^{-x}]_{0}^{+\infty}+\int_{0}^{+\infty}e^{-x}dx,对于[-x e^{-x}]_{0}^{+\infty},\lim\limits_{x\to+\infty}-x e^{-x}=0(可通过洛必达法则证明),所以\int_{0}^{+\infty}x e^{-x}dx=1。
三、敛散性判别法
比较判别法:设函数f(x)、g(x)在区间[a,+\infty)上连续,且0\leq f(x)\leq g(x)。如果\int_{a}^{+\infty}g(x)dx收敛,那么\int_{a}^{+\infty}f(x)dx也收敛;如果\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散,那么\int_{a}^{+\infty}g(x)dx也发散。
例如,要判断\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}dx的敛散性,因为\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}\leq\frac{1}{x^{\frac{3}{2}}},且\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{\frac{3}{2}}}dx收敛,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}dx收敛。
极限判别法:设函数f(x)在区间[a,+\infty)上连续且非负。如果\lim\limits_{x\to+\infty}x^{p}f(x)=l(0\leq l<+\infty),当p > 1时,\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛;如果\lim\limits_{x\to+\infty}x^{p}f(x)=l(0 < l\leq+\infty),当p\leq1时,\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x\ln x}dx,令f(x)=\frac{1}{x\ln x},\lim\limits_{x\to+\infty}x\cdot\frac{1}{x\ln x}=\lim\limits_{x\to+\infty}\frac{1}{\ln x}=+\infty,因为p = 1,所以该反常积分发散。
一、瑕积分的概念
瑕点的定义:如果函数f(x)在点a的任意邻域内无界,则称点a是函数f(x)的瑕点。
例如,函数f(x)=\frac{1}{x}在x = 0处无界,所以x = 0是f(x)的瑕点。
瑕积分的定义:设函数f(x)在区间(a,b]上连续,且\lim_{x \to a^{+}}f(x)=\infty,则瑕积分\int_{a}^{b}f(x)dx定义为\lim_{t \to a^{+}}\int_{t}^{b}f(x)dx。如果这个极限存在,就称瑕积分收敛;否则,称瑕积分发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx,因为x = 0是瑕点,计算\lim_{t \to 0^{+}}\int_{t}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx=\lim_{t \to 0^{+}}2\sqrt{x}\big|_{t}^{1}=\lim_{t \to 0^{+}}(2 - 2\sqrt{t}) = 2,所以该瑕积分收敛。
区间上存在多个瑕点的情况:若f(x)在[a,b)上连续,且\lim_{x \to b^{-}}f(x)=\infty,则\int_{a}^{b}f(x)dx=\lim_{t \to b^{-}}\int_{a}^{t}f(x)dx;若f(x)在[a,c)\cup(c,b]上连续,且\lim_{x \to c}f(x)=\infty,则\int_{a}^{b}f(x)dx=\int_{a}^{c}f(x)dx+\int_{c}^{b}f(x)dx,当且仅当\int_{a}^{c}f(x)dx和\int_{c}^{b}f(x)dx都收敛时,\int_{a}^{b}f(x)dx才收敛。
二、瑕积分的计算方法
利用牛顿 - 莱布尼茨公式的推广形式:先求f(x)的原函数F(x),对于瑕积分\int_{a}^{b}f(x)dx(a为瑕点),计算\lim_{t \to a^{+}}[F(b)-F(t)]。
例如,计算\int_{0}^{1}\frac{1}{x^{2}}dx,原函数为-\frac{1}{x},\lim_{t \to 0^{+}}(-\frac{1}{1}+\frac{1}{t})不存在,所以该瑕积分发散。
换元法:通过换元将瑕积分转化为普通积分或者更容易处理的瑕积分。
例如,计算\int_{0}^{1}\sqrt{\frac{1 - x}{x}}dx,令t=\sqrt{\frac{1 - x}{x}},则x=\frac{1}{1 + t^{2}},dx=-\frac{2t}{(1 + t^{2})^{2}}dt,当x = 0时,t \to +\infty;当x = 1时,t = 0。原积分变为2\int_{0}^{+\infty}\frac{t^{2}}{(1 + t^{2})^{2}}dt,再通过其他积分方法(如分部积分法等)进行计算。
分部积分法:对于某些瑕积分,分部积分法也适用。设u和v^\prime是被积函数的两个部分,利用分部积分公式\int_{a}^{b}u(x)v^\prime(x)dx=[u(x)v(x)]_{a}^{b}-\int_{a}^{b}u^\prime(x)v(x)dx,注意在计算过程中要正确处理瑕点处的极限。
例如,计算\int_{0}^{1}x\ln xdx,设u=\ln x,v^\prime = x,则u^\prime=\frac{1}{x},v=\frac{1}{2}x^{2}。根据分部积分公式可得\int_{0}^{1}x\ln xdx=\left[\frac{1}{2}x^{2}\ln x\right]_{0}^{1}-\int_{0}^{1}\frac{1}{2}x^{2}\times\frac{1}{x}dx,对于\left[\frac{1}{2}x^{2}\ln x\right]_{0}^{1},\lim_{x \to 0^{+}}\frac{1}{2}x^{2}\ln x = 0(通过洛必达法则等方法可证明),然后继续计算后面的积分得到结果。
三、瑕积分的判别法
比较判别法:设函数f(x)、g(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点,且0\leq f(x)\leq g(x)。若\int_{a}^{b}g(x)dx收敛,则\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;若\int_{a}^{b}f(x)dx发散,则\int_{a}^{b}g(x)dx发散。
例如,判断\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx的敛散性,因为\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}\leq\frac{1}{\sqrt{x}},而\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx收敛,所以\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx收敛。
极限判别法:设函数f(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点且f(x)\geq0,若\lim_{x \to a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=l(0\leq l<+\infty),当p < 1时,\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;若\lim_{x \to a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=l(0 < l\leq+\infty),当p\geq1时,\int_{a}^{b}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{x^{0.9}}dx,令p = 0.9,\lim_{x \to 0^{+}}x^{0.9}\cdot\frac{1}{x^{0.9}} = 1,因为p = 0.9 < 1,所以该瑕积分收敛。
一、比较审敛法
原理:设函数f(x)和g(x)在区间[a,+\infty)上连续,且0\leq f(x)\leq g(x)。
如果\int_{a}^{+\infty}g(x)dx收敛,那么\int_{a}^{+\infty}f(x)dx也收敛。这是因为f(x)的图像始终在g(x)图像的下方或者重合,当g(x)与x轴围成的“无穷面积”是有限值(即\int_{a}^{+\infty}g(x)dx收敛)时,f(x)与x轴围成的“无穷面积”必然也是有限值。
反之,如果\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散,那么\int_{a}^{+\infty}g(x)dx也发散。
例如,已知\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}dx收敛,对于函数f(x)=\frac{1}{\sqrt{x^{3}+ 1}},当x\geq1时,\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}\leq\frac{1}{x^{\frac{3}{2}}},所以\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{\sqrt{x^{3}+1}}dx收敛。
极限形式的比较审敛法:设f(x)是在[a,+\infty)上的非负连续函数。
若存在常数p > 1和M>0,使得\lim_{x\rightarrow+\infty}x^{p}f(x)=M(M为有限值),则\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{1.1}}dx,令p = 1.1,f(x)=\frac{1}{x^{1.1}},\lim_{x\rightarrow+\infty}x^{1.1}\times\frac{1}{x^{1.1}} = 1,因为p = 1.1>1,所以该积分收敛。
若存在常数p\leq1和N>0,使得\lim_{x\rightarrow+\infty}x^{p}f(x)=N(N为非零有限值或者+\infty),则\int_{a}^{+\infty}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x\ln x}dx,令p = 1,f(x)=\frac{1}{x\ln x},\lim_{x\rightarrow+\infty}x\times\frac{1}{x\ln x}=\lim_{x\rightarrow+\infty}\frac{1}{\ln x}=+\infty,因为p = 1,所以该积分发散。
二、狄利克雷判别法
原理:设函数f(x)和g(x)满足以下条件:
F(A)=\int_{a}^{A}f(x)dx在[a,+\infty)上有界,即存在M > 0,使得对于任意A\geq a,\vert F(A)\vert=\left|\int_{a}^{A}f(x)dx\right|\leq M。
g(x)在[a,+\infty)上单调且\lim_{x\rightarrow+\infty}g(x)=0。
那么\int_{a}^{+\infty}f(x)g(x)dx收敛。
例如,对于\int_{1}^{+\infty}\frac{\sin x}{x}dx,令f(x)=\sin x,g(x)=\frac{1}{x}。\int_{1}^{A}\sin xdx的值在[- 2,2]之间(有界),g(x)=\frac{1}{x}在[1,+\infty)上单调递减且\lim_{x\rightarrow+\infty}\frac{1}{x}=0,所以\int_{1}^{+\infty}\frac{\sin x}{x}dx收敛。
三、阿贝尔判别法
原理:设函数f(x)和g(x)满足以下条件:
\int_{a}^{+\infty}f(x)dx收敛。
g(x)在[a,+\infty)上单调有界。
那么\int_{a}^{+\infty}f(x)g(x)dx收敛。
例如,已知\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}dx收敛,设g(x)=\frac{\sin x + 2}{3}(单调有界),对于\int_{1}^{+\infty}\frac{1}{x^{2}}\times\frac{\sin x + 2}{3}dx,根据阿贝尔判别法可知该积分收敛。
一、比较审敛法
原理:设函数f(x)和g(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点,且0\leq f(x)\leq g(x)。
如果\int_{a}^{b}g(x)dx收敛,那么\int_{a}^{b}f(x)dx也收敛。这是因为f(x)对应的积分面积小于等于g(x)对应的积分面积,当g(x)的积分收敛(即积分面积是有限值)时,f(x)的积分面积也为有限值。
例如,判断\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx的敛散性,因为\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}\leq\frac{1}{\sqrt{x}},而\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx收敛,所以\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}(1 + x)}dx收敛。
反之,如果\int_{a}^{b}f(x)dx发散,那么\int_{a}^{b}g(x)dx也发散。
极限形式的比较审敛法:设函数f(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点且f(x)\geq0。
若存在常数0 < p < 1和M\geq0,使得\lim_{x\rightarrow a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=M(M为有限值),则\int_{a}^{b}f(x)dx收敛。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{x^{0.9}}dx,令p = 0.9,\lim_{x\rightarrow0^{+}}x^{0.9}\cdot\frac{1}{x^{0.9}} = 1,因为p = 0.9 < 1,所以该瑕积分收敛。
若存在常数p\geq1和N > 0,使得\lim_{x\rightarrow a^{+}}(x - a)^{p}f(x)=N(N为非零有限值或者+\infty),则\int_{a}^{b}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{x}dx,令p = 1,\lim_{x\rightarrow0^{+}}x\cdot\frac{1}{x}=1,因为p = 1,所以该瑕积分发散。
二、柯西判别法(极限形式)
原理:设f(x)在区间(a,b]上连续,a为瑕点且f(x)\geq0。
若\lim_{x\rightarrow a^{+}}(x - a)f(x)=l,当l < +\infty时,\int_{a}^{b}f(x)dx收敛;当l>0时,\int_{a}^{b}f(x)dx发散。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{1}{1 - x}dx,令x - 0 = x,\lim_{x\rightarrow0^{+}}x\cdot\frac{1}{1 - x}=0,所以该积分收敛。
三、狄利克雷判别法(瑕积分形式)
原理:设函数f(x)和g(x)满足以下条件:
对于任意\eta\in(a,b),\int_{a}^{\eta}f(x)dx有界。
g(x)在(a,b]上单调且\lim_{x\rightarrow a^{+}}g(x)=0。
那么\int_{a}^{b}f(x)g(x)dx收敛。
例如,对于\int_{0}^{1}\frac{\sin\frac{1}{x}}{x^{p}}dx(0 < p < 1),令f(x)=\sin\frac{1}{x},g(x)=\frac{1}{x^{p}}。\int_{0}^{\eta}\sin\frac{1}{x}dx是有界的,g(x)在(0,1]上单调且\lim_{x\rightarrow0^{+}}\frac{1}{x^{p}}=+\infty,根据狄利克雷判别法可知该积分收敛。
四、阿贝尔判别法(瑕积分形式)
原理:设函数f(x)和g(x)满足以下条件:
\int_{a}^{b}f(x)dx收敛。
g(x)在(a,b]上单调有界。
那么\int_{a}^{b}f(x)g(x)dx收敛。
例如,已知\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}dx收敛,设g(x)=\cos x(在(0,1]上单调有界),对于\int_{0}^{1}\frac{1}{\sqrt{x}}\cos xdx,根据阿贝尔判别法可知该积分收敛。
一、Γ函数的定义
Γ函数的定义式为\Gamma(s)=\int_{0}^{+\infty}x^{s - 1}e^{-x}dx,其中s>0。
这个积分是一个反常积分,它在x = 0(当s - 1<0时)和x\to+\infty处都需要考虑收敛性。
例如,当s = 1时,\Gamma(1)=\int_{0}^{+\infty}e^{-x}dx,根据反常积分的计算方法
\lim\limits_{b\to+\infty}\int_{0}^{b}e^{-x}dx=\lim\limits_{b\to+\infty}(-e^{-b}+1)=1。
二、Γ函数的性质
递推性质:\Gamma(s + 1)=s\Gamma(s)。这个性质的证明可以通过分部积分法来完成。
设u = x^{s},v^\prime=e^{-x},则u^\prime = s x^{s - 1},v=-e^{-x}。
根据分部积分公式\int_{0}^{+\infty}u(x)v^\prime(x)dx=[u(x)v(x)]_{0}^{+\infty}-\int_{0}^{+\infty}u^\prime(x)v(x)dx,可得\Gamma(s + 1)=\int_{0}^{+\infty}x^{s}e^{-x}dx=[-x^{s}e^{-x}]_{0}^{+\infty}+s\int_{0}^{+\infty}x^{s - 1}e^{-x}dx。
对于[-x^{s}e^{-x}]_{0}^{+\infty},\lim\limits_{x\to+\infty}-x^{s}e^{-x}=0(通过洛必达法则多次应用可以证明),且当x = 0时,-x^{s}e^{-x}=0,所以\Gamma(s + 1)=s\Gamma(s)。
特殊值:\Gamma(1)=1,\Gamma(\frac{1}{2})=\sqrt{\pi}。
对于\Gamma(\frac{1}{2})的计算,\Gamma(\frac{1}{2})=\int_{0}^{+\infty}x^{-\frac{1}{2}}e^{-x}dx,令t=\sqrt{x},则x = t^{2},dx = 2tdt。
原式变为2\int_{0}^{+\infty}e^{-t^{2}}dt,这个积分的值为\sqrt{\pi}(可以通过极坐标变换等方法证明)。
三、Γ函数与其他函数的关系及应用
与阶乘的关系:当n为正整数时,\Gamma(n)=(n - 1)!。这是由递推性质\Gamma(s + 1)=s\Gamma(s)得到的,因为\Gamma(1)=1,\Gamma(2)=1\times\Gamma(1)=1,\Gamma(3)=2\times\Gamma(2)=2,以此类推。
在概率统计中的应用:在概率统计中,例如伽马分布的概率密度函数f(x)=\frac{\beta^{\alpha}}{\Gamma(\alpha)}x^{\alpha - 1}e^{-\beta x}(x>0),其中\alpha>0,\beta>0,\Gamma(\alpha)起到了归一化的作用,使得概率密度函数在整个定义域上的积分等于1。
在积分计算中的应用:可以利用\Gamma函数来计算一些复杂的积分。
例如,计算\int_{0}^{+\infty}x^{n}e^{-ax^{2}}dx(a>0,n为正整数),通过适当的变量代换可以将其转化为\Gamma函数的形式进行计算。设t = ax^{2},则x=\sqrt{\frac{t}{a}},dx=\frac{1}{2\sqrt{at}}dt,原式可化为\frac{1}{2a^{\frac{n + 1}{2}}}\int_{0}^{+\infty}t^{\frac{n - 1}{2}}e^{-t}dt=\frac{1}{2a^{\frac{n + 1}{2}}}\Gamma(\frac{n + 1}{2})。
数学基础 : 小学数学、初中数学、高中数学、高等数学
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